因為實際的殼體在連接處必須是連續(xù)結(jié)構(gòu)，毗鄰殼體在結(jié)合截面處不允許出現(xiàn)間隙，即其經(jīng)線的轉(zhuǎn)角以及徑向位移必須相等。哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH因此在連接部位附近就造成一種約束，迫使殼體發(fā)生局部的彎曲變形

    雖然這些附加應(yīng)力只限靠近連接邊緣的局部范圍內(nèi)，并隨著離開連接邊緣的距離增加而迅速衰減，但其數(shù)值有時相當(dāng)可觀。容器由于這種總體結(jié)構(gòu)的不連續(xù)而在連接邊緣的局部地區(qū)出現(xiàn)衰減很快的應(yīng)力升高現(xiàn)象哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH;稱為“不連續(xù)效應(yīng)”或“邊緣效應(yīng)”。由此而引起的局部應(yīng)力稱為“不連續(xù)應(yīng)力”或“邊緣應(yīng)力”。分析容器不連續(xù)應(yīng)力的方法，在工程上稱為“不連續(xù)分析”。

    不連續(xù)分析的基本方法

    容器的不連續(xù)應(yīng)力可以根據(jù)一般殼體理論計算哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH，但要復(fù)雜得多。對于簡單殼體形狀和受載的容器，工程上采用一種比較簡便的解法，即所謂“力法”。該法是把殼體的解分解為兩個部分，一是薄膜解或稱主要解，即殼體的無力矩理論的解，由此求得的薄膜應(yīng)力，又稱“一次應(yīng)力”;二是有矩解或稱次要解，哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH即在殼體不連續(xù)部位切開后的自由邊界上受到邊緣力和邊緣力矩作用時的有力矩理論的解，求得的應(yīng)力又稱“二次應(yīng)力”。